Показано, що третій центральний момент розподілу узагальненої міри емісії за логарифмом електронної концентрації lgn[нижній індекс е] слабо впливає на профіль бальмерівського передконтинууму. Це дозволяє подавати вищезгаданий розподіл у вигляді прямокутника шириною [Дельта]lgn[нижній індекс е]. Похибка середнього значення [подано формулу] = [дельта](І[нижній індекс с,2] + І[нижній індекс Фі]) [Дельта]lgn[нижній індекс е]/І[нижній індекс с,2], де [дельта] - відносна похибка спостережень, І[нижній індексс,2] - інтенсивність рекомбінаційного випромінювання на границі бальмерівської серії водню, І[нижній індекс Фі] - інтенсивність фонового випромінювання. Похибка у визначенні ширини розподілу [Дельта]([Дельта]lgn[нижній індекс е]) = 5.6[дельта](1 + І[нижній індекс Фі] / І[нижній індекс с,2])/(1-ехр(-3/[Дельта]lgn[нижній індекс е]).
